ISO 921:1972/Add 3:1984
(Main)Nuclear energy glossary — Addendum 3
Nuclear energy glossary — Addendum 3
Vocabulaire de l'énergie nucléaire — Additif 3
General Information
Relations
Standards Content (Sample)
"C y
ii .
INTERNATIONAL STANDARD IS0 921 -1972/ Addendum 3
NORME INTERNATIONALE IS0 921- 1972/ Additif 3
MEXAYHAPOAHblh CTAHBAPT MCO 921 -1972/ Aonon~ewe 3
Published / Publié / Ony6nil~osa~o 1984-10-01
INTERNATIONAL ORGANIZATION FOR STANDARDIZATION. MEXAYHAPOAHAR OPrAHM3AUMR no CTAHAAPTM3AUMM. ORGANISATION INTERNATIONALE DE NORMALISATION
Nuclear energy glossary
ADDENDUM 3
Vocabulaire de l'énergie nucléaire
ADDITIF 3
Cnosapb no RAepHoW ~~eprilil
AOflOJlHEHME 3
Addendum 3 to international Standard IS0 921-1972 was developed by Technical Committee ISO/TC 85, Nuclear energy
-
L'Additif 3 à la Norme internationale IS0 921-1972 a été élaboré par le comité technique ISO/TC 85, Energje nucléaire.
-
-CL
51
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ma
-I
E2
7-
Ref. No./Réf. no : IS0 921-1972/Add.3-1984 (E/F/R)
UDC/CDU/YAK 621.039 : 001.4
+? 2
CCbiJlKâ No: MCO 921-1972/Aon.3-1984 (A/@/P)
:s
&A
fifi
Descriptors : nuclear energy, vocabulary. / Descripteurs : énergie nucléaire, vocabulaire. / AecrpMnropbi : RAepHaR weprm, cnosapil
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'.-
5 ' (c International Organization for Standardization, 1984 O
00
L!? z Printed in Switzerland Price based on 35 pageç/Prix basé sur 35 pages/ueHa paccrwaHa Ha 35 CTP.
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IS0 921-1972/Add.3-1984 (E/F/R)
M C O 921 - 1972/A0 ii .3- 1984 (A /@ /P I
Nuclear energy Vocabulaire de l'énergie Cnosapb no FiAepHoii
nucléaire s~epr~~
g I ossa ry
ADDENDUM 3 ADDITIF 3 AOnOJlHEHME 3
chauffage acoustique aKycTHrecKHH narpee
1279 acoustic heating
Chauffage d'un plasma par pompage Harpes nnê3Mbl MaZHllmHOÜ HâKâ WKOÜ
Plasma heating by magnetic pumping at
ion collision magnétique à une fréquence très inférieure npM ciaCTOT€?,JHaciMTeJlbHO HMXe MMnyJibC-
a frequency well below the
à la fréquence de collision des ions mais du HOM '4aCTOTbl UOHOB, HO TOrO Xe nOpRAKa,
frequency but of the same order as the
même ordre que la fréquence de transit des TO nepexopHan ciacToTa MOHOB B o6na-
ion transit frequency through the region
où a lieu le pompage CTM, rAe np0MCXOAMT MarHMTHaR HaKaciKa.
in which the magnetic pumping takes ions dans la région
magnétique. Dans ce cas le champ oscil- 6 TOM cnyciae ocuwnnwpyouee none npo-
place. In this case the oscillating field
lant produit des ondes acoustiques qui sont MJBOAMT aKyCTMcieCKMe BOJlHbl, KOTOPble
produces acoustic waves which are ab-
absorbées dans le plasma. nornouamcn nna3~oü.
sorbed by the plasma.
Ce type de chauffage ne peut être utili- TOT BMA Harpeea MomeT ~cnonb~o~a~b-
at
This type of heating can be used only
sé qu'à des températures suffisamment CR TonbKo npM AocTaTociHo HMJKMX Teme-
plasma temperatures low enough to
basses pour que la fréquence de collision paTypax c TeM, ci~06bi MMnynbcHan c(acTo-
maintain a sufficiently high collision fre-
conserve une valeur assez grande. Ta COXpaHRlla CpaBHMTeilbHO 6onbwoe
quency.
wacie~~e.
1280 adiabatic compression compression adiabatique (physique des a~~a6a~~rec~oe cxaTHe (@MJMK~
(plasma physics) plasmas) nna~~bi
For a plasma in a magnetic field, a com- Pour un plasma dans un champ magné- AnR nna3~bi B MarHmioM none - AocTa-
pression sufficiently slow for the tique, compression suffisamment lente TO'IHO MeAneHnoe cxaTMe c TeM, ci~06bi
magnetic moment of the plasma par- pour que le moment magnétique des parti- MarHMTHbilil MoMeHT ciacmu nna~~bi (a
ticles (and also the other adiabatic in- cules du plasma (ainsi que les autres inva- TaKxe ApyrMe adua6amurecKue uHsapu-
variants) to be considered constant. riants adiabatiques) puisse être considéré aHmbi) Mor paccMaTpMsaTbcR KaK nocro-
comme constant. RHHbln.
invariant adiabatique a~~a6a~~rec~~H HneapHanT
1281 adiabatic invariant
Parameter of the motion of a charged Paramètre du mouvement d'une particule napaMeTp ABMxeHMR sap~xe~~on ciacTM-
-
particle in a magnetic field, which re-
chargée dans un champ magnétique, qui ubi B MarHMTHoM none, KoTopbiM ocTaeT-
mains constant when the variations of reste constant lorsque les variations du CR nocToRHHbiM, KorAa MJM~H~HMR Mar-
the magnetic field in space and time are champ magnétique dans l'espace et le HMTHoro nonR B npocTpaHcme M speMeHM
sufficiently slow. temps sont suffisamment lentes. flOCTaTOciH0 MeAneHHbI
1282 afterglow
postluminescence nocneceerenHe
The radiation emitted by a plasma after
Rayonnement émis par un plasma après Msnyre~ue nna3~bi nome npeKpaqeHm
the power which maintains it is cut off.
interruption de son alimentation énergé- noAaciM ~nepron~~a~~n. KorAa nna~~a
When the plasma has become suffi-
tique. Lorsque le plasma est devenu suffi- CTaHOBMTCfl AOCTaTOrHO XOnOAHOh, CBO-
ciently cool, the free electrons recom- samment froid, les électrons libres se 60AHbie 3neKTpOHbI BOCCOeflMHROTCR C
bine with the ions, resulting in the emis-
recombinent avec les ions, ce qui provoque UOHâMU, ciTO Bb13blBaeT nORBJleHMe BOC-
sion of recombination radiation. l'émission du rayonnement de recombinai- CTaHOBneHHOrO MJnYcieHMR.
son.
NOTE - Sometimes used to denote the
nPMMEqAHME - MHor,qa yno~pe6nfle~cfl Tep-
momentary persistence of a plasma after in-
MMH ,,nocnepa3p~,q~oc~b", KoTopbil;l 03~aqae~
NOTE - Terme quelquefois utilisé pour dési-
terruption of the discharge.
MoMetiTanbHoe nocnecserewe nocne npeKpa-
gner la persistance momentanée d'un plasma
qewfl pa3p~~a.
après interruption de la décharge.
1283 Alfvén velocity
vitesse d'Alfvén CKOpOCTb AJlbC@eHa
Phase velocity of the Alfvén wave. In a
Vitesse de phase de l'onde d'Alfvén. Dans Oasoea~ cKopocTb Anbqb~e~osc~oü Bon-
dense plasma or in a weak magnetic
un plasma dense ou dans un champ Hbi. 6 nno~~oM nna3~e M~H B cna6o~ Mar-
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I SO 921 - 1972/ Add .3- 1984 ( E / F/ R)
MCO 921-1972/Aon.3-1984 (A/@/P)
field, its approximate value is given by magnétique faible, sa valeur approchée est HMTHOM none ee np~6n~xe~~oe 3~aqe~~e
the formula donnée par la formule B bi paxaeTcR @opMynoM
B B B
(CM), MnM
(SI), or (SI), ou
rn Jiiz
J,e
B B
(gaussian units) (unités CGÇ)
J-=ë
J4xe
where où
B is the magnetic induction; B est l'induction magnétique; B - 3T0 MarHMTHaR MHAYKUMR;
po is the magnetic permeability of po est la perméabilité magnétique du Po - MârHMTHaR npOHMUae-
vacuum; vide; MOCTb BaKYyMa;
e is the mass density of the e est la masse volumique du plasma. Q - 3T0 nnOTHOCTb niiâ3Mbl.
plasma.
.- 1284 Alfvén-wave instability; instabilité d'onde d'Alfvén; instabilité umanroBan HeyCTOhWBOCTb;
fire-hose instability à saccades; instabilité «lance HeyCTO"4HBOCTb hb@BeHOBCKO# BOflHbl
d'incendie))
Micro-instabilité élec tro mag nét iq u e qui
Electromagnetic micro-instability gener- 3neKTpOMarHMTHaR MUKpOHeyCmOÜ'4U-
ated when the energy of the particles is prend naissance lorsque l'énergie longitudi- BOC~~, BO~HMK~KI~~FI B cnyqae, Korga
larger in the direction along the mag- nale des particules est supérieure à leur npoponbHaR ~H~~I-MR qacTMU 6OnbUe MX
énergie transversale. Cette instabilité est
netic field than in the plane perpen- nonepertiow 3~epr~~. 3~a HeycTohrM-
dicular to the field. It is due to the cen- due à la force centrifuge agissant sur le Bomb flBnneTcfl cnencTweM uen~po6ex-
trifugal force which acts on the plasma plasma en mouvement le long d'une ligne HOU cwbi AeRcTsytoqen Ha nnasnny, npo-
de force courbée et entraîne une oscillation
flowing along a curved field line. This TeKaD~YlO BflOnb KpMBOh CMJlOBOlh JlMHMM
causes the whole field pattern to transversale de toutes les lignes de force M oHa ~b13bi~ae~ nonepeqHoe ~one6a~~e
magnétiques.
oscillate back and forth. BCeX MarHMTHblX CMnOBblX IlMHMM.
There is one fast mode due to a large Dans le cas d'une grande anisotropie, il B cnyqae 6onb~oM ~HM~OTPO~MM oHa
s'installe un mode rapide qui affecte tout ie
anisotropy in which the whole plasma is oqeHb 6bic~po YcTaHasnMBaeTcfl M oxBa-
involved and one stow Alfvén-wave in- piasma, tandis qu'existe à faible anisotropie
TblBaeT BCO nna~~y, a npw cna6oA ~HM~O-
stability which exists at small aniso- une lente instabilité d'onde d'Alfvén. TponMM ycTaHaBnMBaeTcR MepneHHaR He-
tropies. YCTOM'4MBOCTb Anb@BeHOBCKOh BOnHbl.
- 1285 Alfvén waves ondes d'Alfvén AJlb@BeHOBCKHe BOflHbl
Waves, of a much lower frequency than Ondes, de fréquence très inférieure à la fré-
BOnHbl qêCTOTbl HaMHOrO HMXe ü,UKnO-
the ion cyclotron frequency, occurring quence gyromagnétique des ions, appa-
mpoHHoü vacmombi UOHOB, BO~HMK~D~M~
in a plasma or in a conducting fluid im- raissant dans un plasma ou dans un fluide B nna3~e MnM B XMAKOM npoeopMKe, Ha-
mersed in a magnetic field, characteriz- conducteur placé dans un champ magné- XOARqeMCR B MarHMTHOM none; OHM Xa-
ed by a transverse motion of the lines of tique, et caractérisées par un déplacement
P~KT~PM~YKITCR nonepeqHbiM cMeqetiMeM
force together with the plasma. These transversal d'ensemble des lignes de force Bcex cMnoBbix nMtiMW nna3~bi. TM none-
transverse hydromagnetic waves pro- et du plasma. Ces ondes magnétohydro-
periHbie MaZHUmOZUdpOdUHaMUveCKUe
pagate at the Alfvén velocity. dynamiques transversales se déplacent à la
BO~HM nepeMeqatoTcn CO CKOpOCI7JbIO
vitesse d'Alfvén. An bc#~~e~a.
1286 ambipolar diffusion diffusion ambipolaire aM6HnOnRpHaR ~m@@y3mn
A diffusion process in which, owing to
Processus de diffusion dans lequel, en rai-
the presence of space-charge fields, the son de la présence de champs de charge
negative and positive charges carried by d'espace, les charges négatives et positives
electrons and ions move at identical portées par les électrons et les ions se
rates. This phenomenon is explained by déplacent à des vitesses identiques. Ce
the fact that the particles with a tend-
phénomène s'explique par le fait que les
ency for more rapid diffusion (generally particules qui ont tendance à diffuser
the electrons) are retained by the elec- plus rapidement (en général les électrons)
tric field due to the space charge. These sont retenues par le champ électrique dû à
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IS0 921-1972/Add.3-1984 (E/F/R)
MCO 921-1972/Aon.3-1984 (A /@ /Pl
These fields are self-generated within la charge d'espace. Ces champs se produi- recKMM noneMn, B~I~B~HH~IM npocrpaH-
sent d'eux-mêmes dans n'importe quel CTBeHHbiM J~PRAOM. TM non8 ca~onpo~3-
any plasma and act to preserve charge
plasma et agissent pour préserver la neutra- BO~RTCR B nto60GI nna3~e M BnMntoT Ha co-
neutrality.
XpaHeHMe HeRTpanbHOCTM 3apflAOB.
lité des charges.
diffusion anomale anoManbnaR nn@(t)y3~~
1287 anomalous diffusion;
enhanced diffusion
Diffusion des particules d'un plasma à tra- flM@@y3VIfl ciaminu nnas~bl ciepes MarHMT-
Diffusion of plasma particles across a
AM@@YJMR
vers un champ magnétique pius rapide que Hoe none, 6onee 6blCTpafl reM
magnetic field, faster than that cor-
celle correspondant aux collisions. Dans nom, cooTseTcTBytotqero coyAapeHMnM. 6
responding to collisions. It is in some
certains cas elle est causée par les instabili- HeKOTOPblX cnyraRx oHa B~I~~IB~~TCR He-
cases caused by plasma instability.
tés du plasma. ycmoüvu~ocrnbto nnas~~.
Bohm diffusion and turbulent diffusion
La diffusion de Bohm et la diffusion turbu- npMMepaMM aHoManbHoM AM@@Y~MM RB-
are examples of anomalous diffusion.
lente sont des exemples de diffusion ano- nfltoTcfl ~OMOBCK~R du@q!~ysu~ M ~yp6y-
n eHT H afl fl y1 *@YJM fl.
male.
1288 aspect ratio rapport d'aspect acneKTnoe OTnouenne
Of a torus : the ratio of the major radius Dans le cas d'un tore, rapport existant AnR Topa - CooTiiotueHMe MemAy 60nb-
to the minor radius of the torus in an entre le grand rayon et le petit rayon dans UMM panwycohn M ManbiM pagwycoM B KOH-
axisymmetric Configuration. une configuration à symétrie axiale. @MrypauMM c ocesol;i CMMMeTpMeM.
1289 ballooning instability instabilité de ballonnement; instabilité neycToïwneocTb yTonqennH
de renflement; instabilité de
gonflement
Electromagnetic magnetohydrodynam- Macro-instabilité magnétoh ydrodynamique MazHumozudpoduHaMuvecKaR MaKpoHe-
ic macro-instability produced in a produite dans une configuration toroi'dale ycmoÜvusocrnb B mopoudanbnoü cucme-
toroidal configuration by a deformation par une déformation liée à une courbe Me, ~bisbi~ae~a~ Ae@opMauMeM, CBRJ~H-
associated with a local bending of locale des lignes de force magnétiques HOGI c noKanbnbiM ~3r~60~ MarHMTiibtx
magnetic field lines in parts of the dans des portions de la surface magnétique cMnoBbix nMHM1i1 B yracwax MarnMTHob
magnetic surface where the magnetic où le champ magnétique décroît vers nosepxHocTM, rAe MarHMTHoe none ocna-
field decreases from the plasma out-
l'extérieur à partir du plasma. 6eaae~ c BHeuiHeh CTOpOHbl nf7â3Mbl.
wards.
NOTE - Cette déformation étant due à la pres- nPMMEqAHME - 3~a ReQopMaUMfl EI~I~B~H~
NOTE - This deformation is due to the Sion du plasma, on peut empêcher son dévelop- cxaTMeM nna3~bi; noMetuaTb BTOMy cxawto
pement par une limitation du facteur bêfa ou en MOXHO c nouoqbto orpaHMrewR @aKrnopa ôe-
plasma pressure and its development can
be prevented by limiting the befa donnant une forme adaptée aux sections des ma MnM c noMoqbto npMAaHm COOTEeTCTBytoo-
therefore
surfaces à pression constante.
value or by imparting a suitable shape to the qeA @opMbi cerenmM nosepxHocTet? c nocTo-
section of the surfaces with constant RHHblM flaBfleHMeM.
pressure.
1290 banana (orbit of trapped banane (orbite de particule piégée) 6aHaH
particle)
The curve, obtained by projection on a
Courbe, obtenue par projection sur un plan Kpmafl, nonyqenHaR npoeKqMeM B nnane,
plane passing through the axis of an axi- passant par l'axe d'une configuration toroï- npoxo4ntqeM repes ocb mopoudanbHoü
toroidal configuration of the
symmetric dale à symétrie axiale, du lieu du centre CucmeMbi oceeoh CMMMeTpMM ye~rnpa na-
locus of the guiding centre of a particle guide d'une particule piégée entre deux pasneHuR saxsave~~oü vacmuqbi MemAy
trapped between two regions with régions avec des champs magnétiques plus ABYMR O~~~CTRMM 6onee CMnbnoro Mar-
stronger magnetic fields.
forts. HMTHOrO nOnfl.
1291 baseball-seam coil
bobine du type lacet quadripolaire; KaTyuiKa THna KeaApynonbnoro uinypa;
bobine en forme de couture de balle de KaTyuiKa B @opMe ma Tennncnoro Mfwa
tennis
Coil with the shape of a tennis ball seam. Bobine ayant la forme de la couture d'une KaTyUKa, MMetotqaR @op~y ulea TeHHMcHo-
When a current flows through it, a mini-
balle de tennis. Parcourue par un courant, ro MRqa. TOK, npoxoAR repe3 KaTywy, co-
mum-B configuration is generated. cette bobine crée une configuration à spae~ B HeM cucmeMy c MuHuManbnbiM
champ 6 minimal. MaZHUmHblM nOneM.
Also called quadrupolar-lace coil; quad-
rupolar-seam coil; tennis ball-seam coil.
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I SO 921 - 19721 Ad d. 3-1 984 ( E / F1 R )
MCO 921-1972/Aon.3-1984 (A/@ /P 1
1292 beta value facteur bêta @amop 6e~a
The ratio of the outward pressure Rapport de ia pression extérieure exercée OTHouieHMe BHeuHero paeneHMn nna3~bi
par le plasma à la pression intérieure que le K BHYTPeHHeMY AaeneHMlo, KoTopoe Mar-
exerted by the plasma to the inward
pressure which the magnetic confining champ magnétique de confinement est HMTHoe none cnoco6~o B~IJB~T~.
field is capable of exerting. capable d‘exercer.
3T0 OTHOWeHMe BbipaXaeTCR:
II est donné par
It is given by
2ponkT
____ (CM), MnM
2ponkT 2p0nk T
fi= ___ (SI), or Q= ~ (SI), ou B2
B2 B2
8xnkT
8rrnkT
fi= ___ (unités CGS)
Q= - (gaussian)
82 B2
où
where
8 est l’induction magnétique;
B is the magnetic induction;
/in - MarHMTHaA npOHM~aeMOCTb
po is the magnetic permeability of po est la perméabilité magnétique du BaKyyMa.
vacuum. vide.
1293 Bitter coil bobine de Bitter Karyua 6~rrepa
A coil of a special construction capable Bobine de structure spéciale capable de
KarywKa CO cneqManbHoR CT~~KT~~OLI,
of producing a high magnetic field. créer un champ magnétique intense. CnOCO6HaR COJflaEaTb MHTeHCMBHOe Mai-
HMTHOe none.
It consists of a stack of slotted copper Elle est constituée par l’empilement de dis-
disks interleaved with insulating ques de cuivre rainurés séparés par des iso- OHâ COCTOMT M3 MeAHblX AMCKOB, pa3ge-
material. Perforations run through the lants. Ces disques sont percés pour per- neHHblX MJOJlRqMeM. 3TM flMCKM MMelOT OT-
assembly to form lengthwise coolant mettre le passage axial du fluide de refroi-
eepcTMR AnR ocesoro nponycKa mennoHo-
passages. In view of the high current dissement. Étant donné l’importance du YrMTblBâR 3HaqMMOCTb TOKâ,
CUmenR.
flowing through it, the coil shall with-
courant circulant dans cette bobine, elle npoxoAnuero repes KaTytuKy, oHa AonmHa
stand high mechanical and thermal doit pouvoir résister à de fortes contraintes
6blTb B COCTORHMM COnPOTMBilRTbCR60nb-
stresses.
mécaniques et thermiques. UlMM MeXâHMreCKMM M TenflOBblM HanpR-
XeHMRM.
1294 Bohm diffusion; drain diffusion de Bohm; diffusion de
diffusion drainage
-
Anomalous diffusion of plasma particles Diffusion anormale de particules d’un
AHOMânbHâR dU@C#lYJUR raCTMl\ nnâ3Mbl
across a magnetic field. The diffusion
plasma à travers un champ magnétique. Le repes MarHMTHoe none. Ko3@qbuyue~m
coefficient is inversely proportional to coefficient de diffusion est inversement
TâKOn dU@@by3UU 06paTHO npOllOpqMOHa-
the magnetic field intensity. The dif- proportionnel à l’intensité du champ
neH MHTeHCMBHOCTM MarHMTHOrO nOJiR.
fusion mechanism is based essentially
magnétique. Le mécanisme de cette diffu- MeXaHM3M 3TOn flM@@YJMM OCHOBblBâeT-
on oscillating electric fields such as oc- sion est essentiellement basé sur la pré-
CR B OCHOBHOM Ha ocqMnnMpytoqeM 3ne~-
cur in drift waves.
sence de champs électriques oscillants TpMqeCKOM non€?, KOTOpOe nORBflReTCR B
comme ceux apparaissant dans les ondes
dpeü@oabix BonHax.
de dérive.
1295 charge exchange échange de charge nepe3ap~~~a
Phénomène dans lequel un ion positif heur-
Phenbmenon in which a positive ion Henewe, npM KOTOPOM nonomMTenbHbih
colliding with a molecule (or an atom) tant une molécule (ou un atome) capture
UOH CTanKMBaeTcR c MoneKynoh (MnM aTo-
captures an electron of that molecule un électron de cette molécule (ou atome) MOM), sax~a~bi~a~ sne~~po~ TOM MoneKy-
(or atom) which is transformed into a
qui se transforme donc en un ion positif. nbi (MnM aToMa), KOTOPblL? npeepauaeTcR
positive ion. B IlOflOXMTeflbHblIh MOH.
1296 charge separation séparation de charge pa3fienen~e sapn~a
Phenomenon which occurs in a plasma Phénomène survenant dans un plasma ReneHMe, ~os~~~aio~ee B nnai~e, Korqa
when the distributions in space of elec-
lorsque les distributions spatiales des élec- me^-
npOCTpaHCTBeHHble pacnpeAeneHm
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I SO 921 -1972/Add .3-1984 ( E / F/ R 1
MCO 921-1972/Aon.3-1984 (A/@/P!
TPOHOB M UOHOB He RBnAlOTCR OpMHaKOBbl-
trons et des ions positifs ne sont
trons and positive ions are not the same
pas les mêmes dans l'ensemble du volume MM BO BceM 06beMe nna3~b1, T.e. Korpa
in the whole plasma volume, i.e. when
npowcxoptm HaKonneHMe sap~poe opHoro
de plasma, c'est-à-dire lorsqu'il y a une
there is an accumulation of charges of
3~a~a B onpepeneHHoM 06naCTM. TO pa3-
accumulation de charges du même signe
the same sign in one region. This
dans une certaine région. Cette séparation penewe B~IJB~HO rnasHbiM 06pa30M pa3-
separation is caused essentially by the
HOCTRMM MaCC M 3apR40B 3neKTpOHOB M
est due principalement aux différences de
differences in mass and charge between
masse et de charge des électrons et des nOJiOMMTeiibHblX MOHOB, KOTOPble nOp
electrons and positive ions which, when
ions positifs qui, sous l'action de champs B03peMCTBMeM 3neKTPM'4eCKMX, MârHMT-
affected by electric, magnetic, or
HblX MiiM rpaBMTaQMOHHblX nOneL? np~o6-
électriques, magnétiques ou gravitation-
gravitational fields, acquire velocities
nels, prennent des vitesses de grandeurs et PeTaioT CKOPOCTM C pa3iiM'4HblMM 3HaW
with different magnitudes and direc-
HMRMM M HanpaeneHMRMvl.
de sens différents.
tions.
diffusion classique; diffusion CTOJlKHOBHTenbHâR AHC@C@Y3HR
1297 classical diffusion; collisional
diffusion collisionnelle
Diffusion d'un plasma dont le processus AM@@Y~MR nna3~bi, npovecc KOTOPOM
Plasma diffusion, the mechanism of
which is completely determined by the est entièrement déterminé par les collisions nonHocTbto onpeaenneTcn cTonKHoBe-
entre particules chargées (collisions cou- HMRMM Mexpy ~~PRX~HH~IMM qacTvlqaMvl
collisions between charged particles
lombiennes) ou les collisions entre particu- (KynoHoecKMe CTonKHoBeHMn) MnM mon-
(Coulomb collisions) or by the collisions
les chargées et particules neutres. KHOBeHMRMM MeXpY 3âPRXeHHblMM M Hen- .-
between charged particles and neutral
TpanbHblMM '4aCTMQaMM.
particles.
1298 closed magnetic configuration fermée 3âMKHYTâR CHCTeMâ
configuration; closed configuration
A magnetic configuration in which the Configuration magnétique dans laquelle les MarHurnnaR cucrnenna, B KOTOPOM cvlno-
field lines close upon themselves within lignes de force se referment sur elles- Bbie nMHMIiI ~~M~IK~OTCR Ha ce6e BHYTPM
or near to the plasma, so that mêmes à l'intérieur ou près du plasma, MnM oKono nna3~bi; nocnepHnR MomeT
the plasma can escape from the system Celui-ci ne pouvant donc s'échapper du BblpBaTbCR M3 CMCTeMbl TOnbKO C no-
only by diffusion across the field lines.
système que par diffusion transversalement Moqbto ~M@@Y~MM nonepeK wnoBbix nM-
aux lignes de force. HMM.
The Alexandroff-Hopf theorem requires
a toroidal structure for all closed con-
Le théorème d'Alexandroff et Hopf impli- TeopeMa AneKcaHppoea-Xon@a Tpe6yeT
figurations. que une structure toroidale pour toute con- rnopoudanbHoü cMcTeMbi pnfl nio6oM 3a~-
figuration fermée. KHYTOn CMCTeMbI.
1299 collective phenomena;
phénomènes collectifs; phénomènes KOilneKTHBH ble RBneHm
cooperative phenomena
coopératifs
All the plasma properties in which all
Toutes les propriétés du plasma pour les- Bce ceofic-rea nna3~bi, KoTopbie npom-
the particles come into play collectively, quelles l'ensemble des particules du plasma nRioTcR 3a cqeT KonneKTMBHoro pewxe-
as in the case of collisionless plasmas.
intervient de manière collective, comme HMR qacTMq LI KoTopbie xapaKTepHbi pnn
pour les plasmas sans collisions. 6ecrnon~nosurnenbnoü nna3~bi.
1300 collisional plasma; collision plasma collisionnel; plasma individuel;
CTOJ'IKHOBHTeflbHaR nnama
dominated plasma
plasma dominé par les collisions
A plasma in which the movement of
Plasma pour lequel le mouvement des par- nnmnna, B KOTO~OM coypapewn Ha
particles is dominated by short-range
ticules est dominé par les collisions à courte Manbix paccTommx (napHhie coypa-
collisions (binary collisions). portée (chocs binaires). peHMR) npeo6napaio~ Hap pmxeHMfl-
MM '4aCTMQ.
1301 collisionless shock wave onde de choc sans collisions 6eCCTOflKHOBHTeJlbHâR yAâpHâR BOnHâ
A shock wave which propagates in a Onde de choc se propageant dans un
YpapHaR BonHa, pacnpocTpaHRtoqaRcfl B
collisionless plasma and in which the
plasma sans collisions et dont la profon- 6eccrnon~~o~urnenbnoü nna3~e M MMeo
depth of the wave front is smaller than libre
deur du front d'onde est inférieure au qafl HMXHioio rny6~~y @pOHTa BOnHbl
the mean free path. The energy dissipa- parcours moyen. Les mécanismes de dissi- MeHee cpednezo ceo60dnozo npobeza. Me-
tion mechanisms inside the wave front
pation de l'énergie dans le front d'onde X~HM~M pacceRHm 3~ep1-n~ B BonHoBoM
are complicated and include turbulence sont complexes; ils comprennent des phé-
@poHTe posonbHo cnoxeH; OH BKnioqaeT
in-
phenomena and various types of nomènes de turbulence et des instabilités RBneHMFl TYp6YneHTHOCTM M HeYCTOMqMBO-
stabilities.
de types divers. CTM pa3HblX TMnOB.
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IS0 921-1972/Add.3-1984 (E/F/R)
MCO 921-1972/non.3-1984 (A/U)/P)
1302 collisionless tearing instabilité de déchirure sans Collisions 6eCCTOJlKHOBHTeJlbHafl HeYCTO”4HBOCTb
instability pa3pbi Ba
Micro-instability driven by inhomogen- Micro-instabilité engendrée par I‘inhomo- MuKpoHeycrnoüYueocrnb, ~bnbi~ae~afl
généité de densité et de température d‘un HeOflHOpOpHOCTbIO nnOTHOCTM M TeMnepa-
eity of density and temperature in a col-
6eCCmOnKHOBUmenbHOÜ nnm~bi, B
plasma sans collisions où l‘inertie des élec- Typbi
lisionless plasma where electron inertia,
KOTOPOM MHepqMfl JneK~po~os, TOKM Xon-
trons, les courants de Hall, les gradients de
Hall currents, pressure gradients or Lan-
dau damping are responsible for a pression ou l’amortissement de Landau na, rpapMeHT paenewn MnM sa~yxa~~e
detachment of the plasma from the field sont responsables du décollement du flaHpay BnMflIOT Ha OTCnaMBaHMe nna3~bi
lines. plasma des lignes de force. OT CMnOBblX IlMHMfi.
1303 compact device dispositif compact KOMnaKTHOe yCTpO~CTB0
An axisymmetric toroidal device in Dispositif toroïdadal a symétrie axiale dont le TopoMpanbHoe ycrnpoücrneo c ocesot?
rapport d’aspect est très voisin de l’unité. CMMMeTpMet?, acneKrnHoe OrnHoueHue KO-
which the aspect ratio is very close to
unity. Toporo 6~7~3~0 K epMw4e.
1304 contact ionization ionisation par contact noBepxHociHaR HOHH~~~HR
-
The ionization of the atoms of a gas due Ionisation des atomes d’un gaz par contact
MOHU~~QUR aToMoB ra3a c noMoqbo KOH-
to contact with the surface of a metal avec la surface d’un métal quand le travail TaKTa c noeepxtiocTblo MeTanna, Korpa pa-
when the work function of the metal is d‘extraction de celui-ci est supérieur a 60~a no M~B~~C~~HMK) nocnepero sbitue
higher than the ionization energy of the l‘énergie d’ionisation des atomes du gaz
3~epr~~ MOHM~~~MM aToMoB ra3a (nono-
gas atom (positive Langmuir effect). (effet de Langmuir positif). XMTenbHbln 3@@eKT flaHrMloMpa).
if, at the same time, the metal surface is S’il y a chauffage concomitant du métal
EcnM npoMcxopMT COnYTCTBYIOqMt? Harpes
heated until a thermoelectric emission jusqu’a production d‘une émission ther- MeTanna po noflBneHMfl ~ep~o3ne~~p~re-
occurs, electrons are emitted which, moélectrique, les électrons émis formeront cKoro ~3nyile~~~1, TO ~3nyqae~bie 3ne~-
together with the positive ions in the avec les ions positifs du gaz un plasma for- TpoHbi o6pa3yio~ c nOnOXMTeJIbHblMM
gas, will generate a highly ionized but tement ionisé mais de faible énergie. MOHaMM râ3â CMnbHO MOHM3MpYeMY0, HO
low-energy plasma.
CO cna6on a~epr~et?, nnas~y.
1305 corona model modèle couronne MO~efl b KOpOH bl
Model for an OptiCallY thin plasma of
Modèle de plasma optiquement mince de Mopenb onTMqecKM TOHKO~? nna3~bi c Ma-
low density in which excitations and
faible densité dans lequel les excitations et not? nnoTtiocTblo, B KOTOPOM eo36yx~e~~e
ionizations are due to electron impact les ionisations sont dues aux chocs d‘élec- M uo~u3aqu~ B~I~B~HM J~~KT~OHH~IMM
while decay and recombination take trons alors que les désintégrations et les ypapaun, B TO speMfl KaK B~/CB~YUS~HU~
- place by radiation. recombinaisons se produisent par radia- M ~~KOM~MH~~MR npomxopm Bcnepcmine
tion. H3nyCleHMfl.
1306 cusped geometry configuration cuspidée
A magnetic configuration in the form of Configuration magnétique à points de re-
cusps, such that the lines of magnetic broussement telle que les lignes de force du
force are everywhere convex toward champ magnétique présentent en tout
the centre of the configuration. Such a point leur convexité du côté du centre de la
configuration is of particular interest for configuration. Une telle configuration offre
the confinement of plasma, since it is un intérêt particulier pour le confinement
stabje against the development of plasma parce qu’elle s‘oppose aux
d’un
h ydromagnetic instabilities. instabilités magnétohydrodynamiques.
1307 cyclotron frequency fréquence gyromagnétique; fréquence qHKnoTponnan qacToTa
cyclotron
Frequency of gyration of a charged par-
Fréquence de la gyration d‘une particule qacToTa BpaqeHm sapfl~e~~oiii qacTMqbi
ticle in a magnetic field (often, and in-
chargée dans un champ magnétique (sou- B MarHMTHoM none (racTo M HenpaeMnbHo
correctly, called Larmor frequency).
vent et incorrectement appelée fréquence ~a3bi~ae~a~ qacToTa flaphnopa).
de Larmor).
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IS0 921-1972/Add.3-1984 (E/F/R)
MCO 921 -1972/40n. 3-1 984 (A /@ /P
The cyclotron frequency is given by La fréquence gyromagnétique est donnée L(MKfl0TpOHHaR racToTa BbipaxaeTcn
Par @OpMyflOh:
ZeB
fc = - (SI), or
ZeB ZeB
M
fc = - (SI), ou f, = - (CM), MnM
M
M
ZeB
fc = ~ (gaussian units),
ZB
Mc f, = e (unités CGS)
Mc
where
où r~ e
Z, is the charge of the particle;
est la charge de la particule;
z, - 3T0 3apRA '4aCTMubl;
Z,
M is the mass of the particle;
M - Macca racTMubi;
M est la masse de la particule;
B is the magnetic induction;
B est l'induction magnétique; B - MarHMTHaR MHAYKUMR;
c is the speed of light.
c est la vitesse de la lumière. C - CKOpOCTb CBeTa.
1308 cyclotron instability instabilité cyclotron qHKflOTpOHHâfl HeYCTOh'4HBOCTb
Electrostatic micro-instabilit y in a Micro-instabilité électrostatique due à un
homogeneous anisotropic plasma due
couplage entre le mouvement cyc/otron
to coupling between the cyclotron mo- des particules et une onde électrostatique
tion of particles and an electrostatic associée à l'oscillation d'un plasma homo-
wave which is associated with plasma gène et anisotrope. L'onde électrostatique,
oscillation. The electrostatic wave is in à son tour, est couplée avec le mouvement
turn coupled to the longitudinal motion longitudinal des particules. II existe deux
of the particles. There are two types of ty
...
Questions, Comments and Discussion
Ask us and Technical Secretary will try to provide an answer. You can facilitate discussion about the standard in here.